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　?、傩】仔孤┠Ｐ?/font>
　　對于小孔模型，考慮到孔徑較小，假設管內(nèi)壓力不受泄漏的影響而發(fā)生變化，并且忽略摩擦的影響，氣體膨脹過程為等熵過程，因而氣體泄漏速率恒定，等于起始最大泄漏速率。
　　當孔口氣體泄漏為臨界流時，起始最大泄漏速率為：
　　
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　　當孔口氣體泄漏為亞臨界流時，起始最大泄漏速率為：
　　
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　　式中q_m,max——氣體泄漏的起始最大泄漏速率，kg/s
　　CO——氣體排放系數(shù)，對Re>30000的非臨 界流取0．61，其他情況取^[10]。
　?、诠艿佬孤┠Ｐ?br /> 　　當管道由于某種原因發(fā)生全截面斷裂時，采用管道泄漏模型，圖1中的點2和點3狀態(tài)一樣，即p₂=p₃=p_ao 。利用機械能守恒方程和總能量守恒方程來描述管內(nèi)氣體的絕熱流動過程^[10]：
　　

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式中　u——氣體泄漏時的流速，m／s
　　　ρ——氣體密度，kg/m³
　　　F摩擦力，N
　　　H——氣體的焓，J
　　　μ——動摩擦系數(shù)
　　　L——泄漏點距起始點的距離，m
　　　D——管道內(nèi)徑，m
　　上面的兩種模型只是在小孔和管道全部斷裂的情況下適用，而對于大孔泄漏就不適用。大孔泄漏在實際工程中是非常普遍的，由于大多數(shù)管道埋在地下，經(jīng)常會因操作不當或工程機械的使用不當受到損壞，發(fā)生氣體泄漏事故^[10]，而這種泄漏不可避免會造成大孔泄漏。在這種情況下，如果不知道氣體泄漏模式，就很難確定事故的影響范圍，給應急救援帶來很大的盲目性，可能會造成更大的事故風險，如果運輸?shù)氖且兹家妆坝卸練怏w，其后果將更加嚴重。
1．3 其他模型
　　有專家學者對天然氣管道運輸泄漏模型也進行了研究^[12、14]，將天然氣在管道中的流動看成絕熱過程，在泄漏點看成等熵過程，對中低壓運輸氣體，考慮運輸氣體穩(wěn)定與不穩(wěn)定流動情況，運用能量守恒和動量守恒定律，得出一個關于氣體管道運輸?shù)哪Ｐ?，這個模型適合穩(wěn)定情況下的下列情況：①管道內(nèi)為亞臨界流，泄漏處為臨界流；②管道內(nèi)和泄漏處均為亞臨界流；③管道內(nèi)和泄漏處均為臨界流。此模型也適合于非穩(wěn)定的情況，如泄漏一段時間后，管道停止供氣而引起泄漏速率減小。氣體泄漏的模型為：
　　
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?式中Le——管道等效長度，m，是管道實際長度與壓降系數(shù)函數(shù)的和^[11]
　　對理想氣體，根據(jù)連續(xù)性方程，其最大泄漏速率q_m,max可以用下式表示：
　　

　　該管道泄漏模型適合于各種孔徑，但也存在一些不足，它只適合于管道運輸氣體是中低壓的情況，也就是將管道中氣體看成是理想氣體，而不適合高壓的情況。
2 結(jié)論
　　以上管道泄漏速率的3種模型都有各自的適用范圍，因此應根據(jù)管道運輸泄漏的具體情況，分析選取合適的泄漏模型。在大多數(shù)情況下，可以將上面3種模型結(jié)合起來使用，取長補短，優(yōu)勢互補。研究更加切合管道運輸實際情況的泄漏模型將是管道泄漏模型的發(fā)展方向，也是對管道泄漏事故后果進行評價的迫切需要。